电气工程及其自动化专业英语翻译一.pptx

第一章电路基本原理第一节电流和电压让我们来考虑一下电荷的流动。电荷或电的特性是其运动的特性，也就是，它可以从一个地方被移送到另一个地方，在此它可以被转换成另外一种形式的能量。当我们把一根导线连接到某一电池上时(一种电动势源)，电荷被外力驱使移动；正电荷朝一个方向移动而负电荷朝相反的方向移动。这种电荷的移动产生了电流。我们可以很方便地把电流看作是正电荷的移动，也即，与负电荷的流动方向相反，如图1－1所示。这一惯例是由美国科学家和发明家本杰明－富兰克林引入的。虽然我们现在知道金属导体中的电流是由负电荷引起的，但我们将遵循通用的惯例，即把电流看作是正电荷的单纯的流动。于是电流就是电荷的时率，它是以安培为单位来度量的。从数学上来说，电流i、电荷q以及时间t之间的关系是：从时间t0到时间t所移送的电荷可由方程（1－1）两边积分求得。我们算得：电压，能量和功率在导体中朝一个特定的方向移动电荷需要一些功或者能量的传递，这个功是由外部的电动势来完成的。图1－1所示的电池就是一个典型的例子。这种电动势也被称为电压或电位差。电路中a、b两点间的电压等于从a到b移动单位电荷所需的能量（或所需做的功）。数学表达式为：式中w是单位为焦耳的能量而q是单位为库仑的电荷。电压Uab是以伏特为单位来度量的，它是为了纪念意大利物理学家AlessandroAntonioVolta而命名的，这位意大利物理学家发明了首个伏达电池。于是电压（或电压差）等于将单位电荷在元件中移动所需的能量，它是以伏特为单位来度量的。虽然电流和电压是电路的两个基本变量，但仅有它们两个是不够的。从实际应用来说，我们需要知道功率和能量。为了把功率和能量同电压、电流联系起来，我们重温物理学中关于功率是消耗或吸收的能量的时率，它是以瓦特为单位来度量的。我们把这个关系式写成：由于u和i通常是时间的函数，方程（1－6）中的功率p是个时间变量于是被称为瞬时功率，某一元件吸收或提供的功率等于元件两端电压和通过它的电流的乘积。如果这个功率的符号是正的，那么功率向元件释放或被元件吸收。另一方面，如果功率的符号是负的，那么功率是由元件提供的。但我们如何得知何时功率为正或为负？这种情况被称为无源符号惯例，对于无源符号惯例来说，电流流进电压的正极。在这种情况下，p＝ui或ui>0，表明元件是在吸收功率。而如果p＝－ui或ui<0，如图1－3（b）所示时，表明元件是在释放或提供功率。事实上，在任何电路中必须遵循能量守恒定律。由于这个原因，任一电路中在任何瞬间功率的代数和必须等于零这再一次证明了提供给电路的功率必须与吸收的功率相平衡这一事实。从方程（1－7）可知，从时间t0到时间t被元件吸收或由元件提供的功率等于电路仅仅是元件之间的相互结合。我们发现电路中存在有两种元件：无源元件和有源元件。有源元件能够产生能量而无源元件却不能，无源元件有电阻、电容和电感器等。最重要的有源元件是通常向与它们相连的电路释放能量的电压和电流源。一个理想的独立源是产生完全独立于其它电路变量的特定电压或电流的有源元件。一个独立电压源是一个二端口元件，如一个电池或一台发电机，它们在其端部维持某个特定的电压。该电压完全独立于流过元件的电流，在其端部具有u伏电压的电压源的符号如图1－4（a）所示，极性如图所示，它表明a端比b端高u伏。如果u>0，那么a端的电位高于b端，当然，如果u<0，反之亦然。在图1－4（a）中，电压u可以是随时间而变化，或者可以是恒定的，在这种情况下我们可能把它标为U，对于恒定电压源我们通常使用另一种符号，例如在两端只有U伏电压的电池组，如图1－4（b）所示。在恒定源的情况下我们可以交替地使用于图1－4（a）或图1－4（b）。一个独立电流源是二端元件在两端之间特定的电流流过，该电流完全独立于元件两端的电压，一个独立电流源的符合如图1－5所示。图中i是特定电流，该电流的方向由箭头标明。受控源受控源在模拟诸如晶体管、运算放大器以及集成电路这些元件时是很有用的。应该注意的是：一个理想电压源（独立或受控）可向电路提供以保证其端电压为规定值所需的任意电流，而电流源可向电路提供以保证其电流为规定值所必须的电压。还应当注意的是电源不仅向电路提供功率，他们也可从电路吸收功率。对于一个电压源来说，我们知道的是由其提供或所获得的电压而非电流，同理，我们知道电流源所提供的电流而非电流源两端的电压。Exercises（12）在下面进行的工作中我们要研究的简单电路元件可以根据流过元件的电流与元件两端的电压的关系进行分类。例如，如果元件两端的电压正比于流过元件的电流，即u＝ki，我们就把元件称为电阻器。其他的类型的简单电路元件的端电压正比于电流对时间的导数或正比于电流关于时间的积分。还有一些元件的电压完全独立于电流或电流完全独立于电压，这些是独立源。此外，