电磁场与电磁波期末试题a答案.pdf

北京工业大学电控学院2008――2009学年第2学期《电磁场与电磁波》课程试题答案一、（12分）研究矢量场的散度和旋度的意义何在？已知位置矢量为：rexeyez，xyz求：（1）r；（2）r；（3）(kr),k是常矢量。解：根据亥姆霍兹定理，一个矢量场所具有的性质可以由它的散度和旋度来确定。所以只要知道了一个矢量场的散度和旋度，就可以完全确定了这个矢量。（1）reeeexeyez1113xxyyzzxyzeeexyz（2）r0xyzxyz（3）令kaebece(a,b,c为常数)xyz(kr)（ax+by+cz）=eee（ax+by+cz）=kxxyyzz二．（15分）（1）写出麦克斯韦方程组的微分形式；（2）导出稳态场（场量不随时间变化）的电场和磁场的场方程。(3)在无源的理想介质空间中，J=0，=0，导出电场和磁场的波动方程。（提示：E(E)2E）DHJt解：（1）BEtB0D(2)由于是稳态场，其磁场和电场不随时间变化所以麦氏方程变为HJDE0E0DHJB0B0(3)无源场的麦氏方程为EH(a)tHE(b)tH0(c)E0(d)对（b）两边取旋度有EHt又E(E)2E，(E)2EHtE又E0，HtE2Ett电场的波动方程为2E2E0t2同理可导出磁场的波动方程2H2H0t2电场和磁场的波动方程为12E2E0v2t212H2H0v2t21其中v=三、（15分）（1）.写出至少三种求解静电场问题的方法，简要说明其各自特点。解：镜像法：它是一种间接求解边界问题的一种方法，用假想的简单电荷分布来等效代替分界面上复杂的电荷分布对电位的贡献，不求解泊松方程，只需求像电荷和边界内给定电荷共同产生的电位。分离变量法：它是把待求的位函数表示为几个未知函数的乘积，该未知函数仅是一个坐标变量的函数，通过分离变量，把原偏微分方程化为几个常微分方程求解，最后代入边界条件求定解。有限差分法：就是把求解场域内连续的场分布用求解网格节点上的离散数值解来代替，即用网格节点的差分方程近似代替场域内的偏微分方程来求解。（2）一点电荷q位于一个半径为a的导体球外，与导体球的球心距离为d，周围介质的介电常数为，如图。求点电荷与导体球的相互作用力。rqqdr2解：d1drrqqq2rdq2Fdd4dd2r224d2r2214dd四、（10分）横截面为矩形的无限长接地金属导体槽，右侧有电位为U0的金属盖板，盖板与槽之间留有缝隙，保证绝缘。求导体槽内的电位分布。ybU0xOa解：因为金属导体槽沿Z轴方向为无限长，槽内空间的电位函数满足二维拉普拉斯方程。边界条件为：(x,0)0,0xa(1)(x,b)0,0xa(2)(0,y)0,0yb(3)(a,y)U,0yb(4)0因为：(x,y)(AxB)(CyD)(AsinhKxBcoshKx)(CsinKyDcosKy)0000nnnnnnnnn1代入（1）、（2）、（3）边界条件，得：nynx(x,y)CsinAsinhnbnbn1代入（4），得：nynaUCsinAsinh0nbnbn1将U0进行傅里叶级数展开，得;nyUfsin0nbn14U2ny0,n1,3,5,...fbUsindynn0b0b0,n2,4,6,...4U0,n1,3,5,..fnaCAnnsinhnnnabsinb0,n2,4,6,...nynx4Usinsinh(x,y)0bbnan1,3,5,...nsinhb五、（15分）在自由空间传播的均匀平面波的电场强度复矢量为：j(20z)Ee104ej20ze104e2V/mxy求：（1）平面波的传播方向和频率；（2）波的极化方式；（3）磁场强度H；解：（1）平面波的传播方向是沿Z轴。波数k20(rad/m)k00k610900f3109(Hz)2（2）该电场可表示为：jE104ej20z(eee2)104ej