王淑华固体答案六学习教案.pptx

会计学同理可得（2）6.2已知一维晶体的电子能带可写成得由以上(yǐshàng)可得能带宽度为/可得对比(duìbǐ)(1)式，即得式中显然(xiǎnrán)，原点，所以(suǒyǐ)6.7试根据5.10题的结果，求面心立方(lìfāng)晶格中能带底附近电子的有效质量。6.8已知某简立方晶体的晶格常数为，其价电子的能带在布里渊区中心(zhōngxīn)，电子的有效质量为由带顶和带底的能量(néngliàng)得知能带宽度为4。可见在布里渊区中心附近(fùjìn)，等能面是球面。二、假定(jiǎdìng)A小于0由此可知A=-2。令相应(xiāngyīng)的量子态数目由于单位时间内电子(diànzǐ)能量的增加，等于力在单位时间内所作的容易(róngyì)求得因此(yīncǐ)，(2)(3)式所给出的运动方程便化为由公式(gōngshì)若以有非零解的条件(tiáojiàn)是解之便得电子的回旋(huíxuán)频率6.11体心立方晶格，原子总数为N。假设电子等能面为球面，
试求：当费密面正好(zhènghǎo)与第一布里渊区的界面相切时，第一布里
渊区实际填充的电子数。之半，即等于面心立方(lìfāng)格子的面对角线的1/4，6.12假设平衡时电子(diànzǐ)服从波耳兹曼统计分布，试应用波耳兹曼方程，推导金属的电导率。根据泰勒定理(dìnglǐ)，上式可以看成式设金属的体积为单位(dānwèi)体积。电流密度可用垂直于电流方向单位(dānwèi)时间单位(dānwèi)面积所通过的电子数来算出，即附近(fùjìn)，将上式与立方晶系金属中电流(diànliú)与电场的关系式6.13应用(yìngyòng)上题结果，求各向同性晶体的电导率的表示式。(1)证明(zhèngmíng)其s态电子的能带为:(2)6.15/6.16证明二维正方格子第一布里渊区角隅处的一个自由电子的动能比该区侧面中心点处的电子动能大1倍.对于(duìyú)三维简单立方晶格,其相应的倍数是多少?6.17半导体材料的价带基本上填满了电子(近满带)，价带中电子能量表示式E(k)=-1.01610-34k2(J)，其中能量顶点取在价带顶,这时若k=1106/cm处电子被激发到更高的能带(导带)，而在该处产生一个空穴，试求出此空穴的有效质量、波矢、准动量(dòngliàng)、共有化运动速度和能量。6.18晶格常量为a的一维晶格，其价带顶附近(fùjìn)的色散关为价带顶(3)(5)/感谢您的观看(guānkàn)！