热力学统计物理玻耳兹曼统计.pptx
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热力学统计物理玻耳兹曼统计.pptx
12341、确定α、β2、粒子配分函数的物理意义3.粒子配分函数的经典表达式891011121314151617181920212223242527282930313233343536373839404142434445464748495051525354555657585960616263646566使用时,直接删除本页!使用时,直接删除本页!使用时,直接删除本页!70
玻耳兹曼统计(ppt文档).ppt
热力学与统计物理学第七章玻耳兹曼统计四.六.不同统计理论下的热力学函数4.经典极限条件下的玻色(费米)系统的U、Y与S.5.自由能的表达式§7.2理想气体的物态方程§7.4多原子分子理想气体的配分函数与热容量二.双原子分子理想气体的热容量a.其中:平动配分函数为b.转动配分函数:C.振动配分函数:§7.5能量均分定理二.应用举例:1.单原子分子2.多原子分子§7.6重力场中的经典统计特性定义:高度z处的分子数密度3.重力场中的内能和热容量§7.7考虑量子化效应的配分函数与热力学量二.转动配分函数的量子化(
第七章 玻耳兹曼统计.ppt
第七章1、粒子经典运动状态4、与经典描述之间的关系二、系统微观运动的描述几何表示:4、分布的定义定域粒子组成的系统,如晶体中的原子或离子定域在其平衡位置附近作微振动。从其量子本性来说不可分辨,但可以根据其平衡位置而加以区分。在这意义下可以将定域粒子看做可以分辨的粒子,因此由定域粒子组成的系统(定域系统)遵从玻尔兹曼分布。一、玻耳兹曼分布二、热力学量能级不变分布变3.熵熵三、熵的统计意义说明:1、统计意义,熵——混乱度——微观状态数2、满足经典极限条件的不可分辨(玻色,费米)系统自由能四、经典统计表达式h0
玻耳兹曼.doc
玻耳兹曼玻耳兹曼(LudwigBoltzmann1844~1906)奥地利物理学家。1844年2月20日诞生于维也纳从小受到很好的家庭教育勤奋好学读小学、中学时一直是班上的优等生。1863年以优异成绩考入著名的维也纳大学受到J.斯忒藩、J.洛喜密脱等著名学者的赞赏和栽培。1866年获博士学位后在维也纳的物理学研究所任助理教授。此后他历任拉茨大学(1869~18731876~1889)、维也纳大学(1873~18761894~19001902~1906)、慕尼黑大学(1880~1894)和莱比
最新精编医学专题—第七章玻耳兹曼统计.docx
第七章玻耳兹曼统计7.1据公式证明对于非相对论粒子有。解:边长L的立方体中粒子能量本征值:简记为其中是系统体积常量并以指标代表三个量子数。从而得:代入压强公式有。7.2试根据公式证明对于相对论粒子有。解:边长为L的立方体中极端相对论粒子的能量本征值为:用指标表示量子数表示系统的体积可将上式简记为其中:由此代入压强7.3选择不同的能量零点粒子第个能级的能量可以取为或。以表示二者之差试证明相应配分函数存在关系并讨论由配分函数和求得的热力学函数有何差别.解:当选择不同的能量零点时粒子能级的能量可以取为或配分函数