卢瑟福散射实验.doc

(完整word)卢瑟福散射实验(完整word)卢瑟福散射实验(完整word)卢瑟福散射实验实验题目卢瑟福散射实验本实验通过卢瑟福核式模型,说明α粒子散射实验，验证卢瑟福散射理论；并学习应用散射实验研究物质结构的方法。实验原理现从卢瑟福核式模型出发,先求α粒子散射中的偏转角公式，再求α粒子散射公式。α粒子散射理论（1）库仑散射偏转角公式设原子核的质量为M，具有正电荷+Ze，并处于点O，而质量为m，能量为E,电荷为2e的α粒子以速度入射,在原子核的质量比α粒子的质量大得多的情况下，可以认为前者不会被推动，α粒子则受库仑力的作用而改变了运动的方向，偏转角，如图3。3—1所示。图中是α粒子原来的速度，b是原子核离α粒子原运动径的延长线的垂直距离，即入射粒子与原子核无作用时的最小直线距离，称为瞄准距离。图α粒子在原子核的库仑场中路径的偏转当α粒子进入原子核库仑场时，一部分动能将改变为库仑势能。设α粒子最初的的动能和角动量分别为E和L，由能量和动量守恒定律可知:（1）(2）由（1）式和（2）式可以证明α粒子的路线是双曲线,偏转角θ与瞄准距离b有如下关系：（3)设，则（4)这就是库仑散射偏转角公式。（2）卢瑟福散射公式在上述库仑散射偏转公式中有一个实验中无法测量的参数b，因此必须设法寻找一个可测量的量代替参数b的测量。事实上，某个α粒子与原子散射的瞄准距离可大，可小，但是大量α粒子散射都具有一定的统计规律。由散射公式（4）可见，与b有对应关系，b大,就小，如图3.3—2所示.那些瞄准距离在b到之间的α粒子，经散射后必定向θ到之间的角度散出。因此,凡通过图中所示以b为内半径,以为外半径的那个环形的α粒子,必定散射到角到之间的一个空间圆锥体内。图α粒子的散射角与瞄准距离和关系设靶是一个很薄的箔，厚度为t，面积为s,则图3。3—1中的，一个α粒子被一个靶原子散射到方向、范围内的几率,也就是α粒子打在环上的概率,即（5)若用立体角表示,由于则有(6）为求得实际的散射的α粒子数，以便与实验进行比较，还必须考虑靶上的原子数和入射的α粒子数。由于薄箔有许多原子核,每一个原子核对应一个这样的环,若各个原子核互不遮挡，设单位体积内原子数为,则体积内原子数为,α粒子打在这些环上的散射角均为,因此一个α粒子打在薄箔上，散射到方向且在内的概率为。若单位时间有n个α粒子垂直入射到薄箔上，则单位时间内方向且在立体角内测得的α粒子为：（7）经常使用的是微分散射截面公式,微分散射截面其物理意义为，单位面积内垂直入射一个粒子（n=1)时，被这个面积内一个靶原子(）散射到角附近单位立体角内的概率.因此，（8）这就是著名的卢瑟福散射公式。代入各常数值，以E代表入射粒子的能量，得到公式：（9）其中，的单位为，E的单位为Mev。卢瑟福理论的实验验证方法为验证卢瑟福散射公式成立，即验证原子核式结构成立，实验中所用的核心仪器为探测器。设探测器的灵敏度面对靶所张的立体角为，由卢瑟福散射公式可知在某段时间间隔内所观察到的α粒子总数应是：（10）式中为该时间内射到靶上的α粒子总数。由于式中、、等都是可测的,所以（10）式可和实验数据进行比较.由该式可见，在方面上内所观察到的α粒子数与散射靶的核电荷、α粒子动能及散射角等因素都有关。对卢瑟福散射公式（9）或（10），可以从以下几个方面加以验证.固定散射角，改变金靶的厚度，验证散射计数率与靶厚度的线性关系。更换α粒子源以改变α粒子能量，验证散射计数率与α粒子能量的平方反比关系。改变散射角，验证散射计数率与散射角的关系。这是卢瑟福散射击中最突出和最重要的特征.固定散射角，使用厚度相等而材料不同的散射靶，验证散射计数率与靶材料核电荷数的平方关系。由于很难找到厚度相同的散射靶,而且需要对原子数密度进行修正,这一实验内容的难度较大。本实验中,只涉及到第（3）方面的实验内容，这是对卢瑟福散射理论最有力的验证。3．卢瑟福散射实验装置卢瑟福散射实验装置包括散射真空室部分、电子学系统部分和步进电机的控制系统部分。实验装置的机械结构如图3.3-3所示。图3。3-3卢瑟福散射实验装置的机械结构（1)散射真空室的结构散射真空室中主要包括有放射源、散射样品台、粒子探测器、步进电机及转动机构等。放射源为或源，源主要的粒子能量为，源主要的粒子能量为。(2)电子学系统结构为测量粒子的微分散射截面,由式(9）,需测量在不同角度出射粒子的计数率.所用的粒子探测器为金硅面垒Si（Au)探测器,粒子探测系统还包括电荷灵敏前置放大器、主放大器、计数器、探测器偏置电源、NIM机箱与低压电源等。（3）步进电机及其控制系统在实验过程中，需在真空条件下测量不同散射角的出射粒子计数率，这样就需要经常地变换散射角度。在本实验装置中利用步进电机来控制散射角,可使实验过程变得极为方便。不用每测量一个角