地震勘探地震波的时距曲线.ppt

3）地震波的时距曲线

反射波时距曲线1．时距曲线

2．水平界面共炮点反射波的时距曲线

3．倾斜界面共炮点反射波的时距曲线

4．正常时差

5．倾角时差

6．动校正1、时距曲线2）实例---直达波重点假设：地表为均匀介质，波速为V，X为炮检距，t为旅行时。A工区B工区2、水平界面共炮点反射波的时距曲线2、水平界面共炮点反射波的时距曲线X2-T2曲线t特点：
1）双曲线；
2）极小点在炮点正上方，相当于自激自收时间；
3）直达波是反射波的渐近线，速度越大，双曲线越平缓，曲率越小。A视速度：时距曲线沿测线变化率的倒数对两个界面：4、倾斜界面的反射波时距曲线2）时距曲线的特点界面倾向、倾角相同时，埋藏大的反射界面，时距曲线极小点偏移值大4、正常时差(NMO,NormalMoveOut)5、倾角时差(DMO,DipMoveOut)倾角时差：6、动校正倾斜界面下的动校正6、倾斜界面下的动校正实际的做法是用水平界面的公式近似计算倾斜界面的动校正量。

应当注意：上式要校正的只是正常时差，是对水平界面情况提出的。对倾斜界面的反射波进行动校正，不是（也不应当）把t校正成为t0，而是要把t校正成为tR’M。
对倾角时差△tф和正常时差△t’粗略地分析可知，它们都有两项之差。△tф的两项分别大于△t’对应的两项，所以△tф与△t’近似相等是有可能的。下面证明两者是近似相等。倾斜界面动校正量计算
1、一个分界面情况下反射波的时距曲线

2、水平层状介质中反射波的时距曲线

3、连续介质中反射波的时距曲线1讨论多层介质问题的思路均匀介质所谓均匀介质是认为反射界面R以上的介质是均匀的，即层内介质的物理性质不变，地震波传播速度是一个常数v。界面R是平面，界面可以是水平的或倾斜的。
层状介质认为地层剖面是层状结构，在每一层内速度是均匀的，但层与层之间的速度不相同，介质性质的突变。这些分界面可以是倾斜的，也可以是水平的（此时称为水平层状介质）。在沉积岩地区，当地质构造比较简单时，把地层剖面看成层状介质是比较合理的。连续介质所谓连续介质是认为在界面R两侧介质1与介质2的速度不相等，有突变。但界面R上部的覆盖层（即介质1）的波速不是常数，而是连续变化的。最常见的是速度只是深度的函数v(z)。2三层水平介质反射波时距曲线下面找出计算（t，x）的公式。波从震源O出发，透过界面R1，其传播方向必然满足透射定律，即：

式中α是波在R1界面上的入射角，β是波在R2界面上的入射角，P是这条射线的射线参数。
然后这条射线在B点反射。由于界面水平，反射路程与入射路程是对称的。接收点C到激发点距离x和波的旅行时t为：
有了上面两个式子就可以计算R2界面的反射波时距曲线。
例如，取第一条射线α=α1，可计算出一组(t1，x1)；取第二条射线α=α2，可计算出一组(t2，x2)；等等。把许多组(t，x)值标出来，就得到R2界面的反射波时距曲线。还可以由反射和透射定律进一步化为以射线参数P表示的参数方程：

上式不能进一步化成某种标准的二次曲线方程，如双曲线方程。这种情况，正常时差就不好计算，动校正也比较麻烦。想解反问题，由观测到的资料估算地下界面的埋藏深度也很困难。3平均速度概念的引入（1）一个描述地震波在层状介质中传播速度的例子地震波在两组地层中的垂直旅行时间：

计算表明，地震波在(b)组地层中传播得慢一些，在(a)组地层中传播得快一些。
两组地层虽然都是由速度为v1，v2的两种地层组成，但是由于在两组地层中每层厚度不相同，显然，波在这两组地层中传播的情况就有差别了。这种差别不仅与层的速度有关，还与各层的厚度有关。
由此可见，在层状介质中，只知道每一层的速度还不能确定波在其中传播时的总特点。
引用“平均速度”的概念，就可以比较合适地反映波在一组层状介质中传播的快慢。
平均速度vav：就是用波在垂直层面的方向旅行的总时间除这组地层的总厚度:

实际上也可以从“使地震波在总厚度与层状介质厚度相等的假想均匀介质中传播时，t0保持不变”的准则，导出假想均匀介质的波速。（即层状介质的平均速度。）

（2）n层水平层状介质的平均速度必须指出，引入平均速度也是对介质结构的一种简化。
这种近似虽然在一定程度上便于进行解释，但也仍然存在不少矛盾。
平均速度资料，是地震资料解释的重要资料，它是通过对深井进行专门的地震测井而取得的。4真速度与平均速度时距曲线比较三层介质反射波时距曲线根据表中数据作出的三层介质共炮点反射波距曲线
两条时距曲线比较－两个现象。
在激发点附近，这两条时距曲线基本上重合。
随着远离激发点，它们逐渐地明显分开，三层介质的时距曲线在下方。

这说明地震波在三层介质传播时真正速度要比平均速度大。结论多层介质例子第一种方法是考虑到射线在各个界面