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第六章材料中的扩散第一节扩散概述二扩散的分类
1根据有无浓度变化
自扩散：原子经由自己元素的晶体点阵而迁移的扩散。
（如纯金属或固溶体的晶粒长大。无浓度变化。）

互扩散：原子通过进入对方元素晶体点阵而导致的扩散。
（有浓度变化）
2根据扩散方向
下坡扩散：原子由高浓度处向低浓度处进行的扩散。
上坡扩散：原子由低浓度处向高浓度处进行的扩散。3根据是否出现新相
原子扩散：扩散过程中不出现新相。
反应扩散：由之导致形成一种新相的扩散。

3固态扩散的条件
（1）温度足够高；
（2）时间足够长；
（3）扩散原子能固溶；
（4）具有驱动力：化学位梯度。第二节扩散定律3适用条件：稳态扩散--dc/dt=0,浓度及浓度梯度不随时间改变。
负号的含义：扩散方向与浓度梯度相反。菲克第二定律的一维表达式三科肯道尔（Kirkendall）效应
1科肯道尔现象
置换方式进行扩散的过程。（双向互扩散过程）
(铜镍的互扩散。两种原子的尺寸接近,扩散以置换互熔的方式进行)第三节扩散的微观机理与现象2空位机制
方式：原子跃迁到与之相邻的空位；
条件：原子近旁存在空位。
（金属和置换固溶体中原子的扩散。）
在自扩散或置换原子参与的扩散（置换扩散）过程中，扩散原子离开自己的点阵位置去填充空位，而原先的点阵位置形成了新的空位。本应处于点阵位置的原子有时会出现在间隙位置。它们将邻近点阵原子挤到间隙中，并取而代之。二、原子热运动与晶体中的扩散

1原子扩散的阻力
宏观扩散流是由大量原子迁移产生的，而原子迁移则是其热运动的统计结果。
扩散的阻力：原子推开某些邻近的原子引起瞬间畸变。即能垒
2原子扩散和热运动的关系
假设条件
①在给定条件下发生扩散的溶质原子跳到其相邻位置的频率（简称越迁频率）为Г；
②任何一次溶质原子跳到使其从一个界面I越迁至相邻晶面的几率为p；
③晶面I和II上的扩散原子的面密度分别为n1和n2，
则依据统计规律可知：
晶面I越迁至晶面II的原子晶面II越迁至晶面I上的原子三界面扩散
通过晶界或者相界的扩散。（前述为体扩散）
特点：第四节扩散驱动力
一扩散驱动力
通常认为是浓度梯度，但有许多现象违背上述结论。
根据热力学理论，在本质上扩散的真正驱动力是化学位梯度。对于多元体系，设n为组元i的原子数，则在等温等压条件下，组元i原子的自由能可用化学位表示：
μi=G/ni
扩散的驱动力为化学位梯度，即
F=-μi/x
负号表示扩散驱动力指向化学位降低的方向。

二扩散系数
扩散阻力：基体原子对扩散原子的阻力
组元i原子的平均移动速率vi和驱动力之间存在如下关系组元i的扩散通量与其浓度及宏观平均运动速率之间关系三上坡扩散
概念：原子由低浓度处向高浓度处迁移的扩散。
驱动力：化学位梯度。

其它引起上坡扩散的因素：
（1）弹性应力的作用－大直径原子跑向点阵的受拉部分，小直径原子跑向点阵的受压部分。
（2）晶界的内吸附：某些原子易富集在晶界上。
（3）电场作用：大电场作用可使原子按一定方向扩散。第五节反应扩散