介质阻挡放电.pptx

会计学等离子体(děnglízǐtǐ)的分类低温(dīwēn)等离子体的发生技术介质(jièzhì)阻挡放电介质阻挡(zǔdǎng)放电的电极结构在大气压下（105Pa），这种气体放电呈现微通道的放电结构，即通过放电间隙的电流由大量快脉冲电流细丝构成。电流细丝在放电空间和时间上都是无规则分布的。这种电流细丝也称为微放电。每个微放电的时间过程都非常短促，寿命不到10ns，而电流密度却很高。在介质表面上微放电扩散成表面放电，这些表面放电呈现明亮(míngliàng)的斑点，大的可达几个毫米。介质阻挡放电(fàngdiàn)的机制介质阻挡放电(fàngdiàn)的机制介质阻挡(zǔdǎng)放电的宏观特点：
放电是交流放电，没有直流导电通道
放电形态是分布于放电空间内，不会局域于某个放电通道上，形成类似于辉光的状态。弥漫、稳定、无声。早期称为无声放电
放电分布于介质外围的放电空间内。
很大的气压范围内都可以发生。辉光放电只是在低气压下发生，高气压下是火花、电晕或电弧状态
介质的存在阻断了击穿通道（流光击穿通道）的形成，不能形成火花或者电弧。介质阻挡(zǔdǎng)放电的应用介质阻挡放电的条件：
(1)交流电压产生交流电场(diànchǎng)，50Hz—1MHz
气压范围宽阔0.1atm-10atm.
放电间隙通常不大，看似仍然服从帕邢定律微放电的伏安特性
（1）微放电电流表现为大量电流脉冲
（2）正负放电半周内均出现放电。
（3）存在击穿阈值
（4）通常情况(qíngkuàng)下，电流脉冲的出现不是均匀的，电流大小也是随机的
（5）正负半周的微放电不是对称的。微放电的时间(shíjiān)特性;
持续时间(shíjiān)很短，ns级。与气体种类有关
电流脉冲的幅度也是不同的。
脉冲的上升和下降行为不同。也与气体种类有关为什么出现介质阻挡放电形式？
（1）高气压下，击穿通道很集中，局部密度很高，产生不稳定（重复性不高，发生位置不稳定）和空间不均匀(jūnyún)。
（2）抑制流光放电的途径：截断流光通道
（3）电极因素很重要，电极发热消耗功率很大。
（4）高频条件下，击穿条件温和。
（5）介质层的分割，可以实现不同气体的同时放电。
（6）极端不平衡放电：脉冲放电特性所决定。介质阻挡放电空间的电场(diànchǎng)分布如果(rúguǒ)施加的电压为V击穿之后，介质层表面充电，气体隙的电场迅速(xùnsù)减弱。如果空气隙电场将为零，那么介质层内的电场强度为介质阻挡放电(fàngdiàn)的放电(fàngdiàn)电压这便是(biànshì)放电过程中气体间隙上的电压变化如果(rúguǒ)t=t0时，Vg=Vb功率消耗发生在发电发生的过程中，即气体间隙中。
方便起见，设外电压是正弦变化的交流电，放电过程中气体上电压不变。根据伏安曲线可以计算平均功率。
如图所示：放电发生在阴影所示的时间段内。气体间隙电压在放电击穿(jīchuān)后维持不变，而且放电电流也远大于位移电流。放电持续时间内，由于击穿导电，有电荷输过放电间隙。电场对这些电荷所做的功就是放电消耗(xiāohào)的有功功率。半个周期内，介质部分(bùfen)的总充电量为半个周期内，放电(fàngdiàn)电场所做的功为考虑到串联电容(diànróng)电路的特点引入放电(fàngdiàn)间隙内的平均电流强度上述分析是在比较简单情况下进行的，如果放电击穿阶段，气体间隙电压(diànyā)也是变化的，那么怎么处理呢？一个周期内的放电做功如下：放电电路的伏安曲线形成的李撒如图形包围的面积(miànjī)等于气体间隙的伏安曲线形成的李撒如图形包围的面积(miànjī)。
测量放电电路的李撒如图形就可以计算放电的有功功率介质阻挡(zǔdǎng)放电的李撒如图形测量(cèliáng)李撒如图形的方法放电(fàngdiàn)功率为两个斜度(xiédù)大的边对应的是未放电阶段，而其他两边是放电阶段计算这个(zhège)平行四边形的面积高频介质阻挡放电情况下，击穿不熄灭，一直发生，此时的气体隙相当于一个电阻。那么放电回路相当于一个电容电阻串联(chuànlián)电路。回路的电压和电流都是正选变化的。此时的电压-电荷李撒如图形为椭圆计算椭圆的面积，可以得到(dédào)有功功率。