单稳态触发器与施密特触发器原理及应用.docx

CD4047BE单稳态触发器原理及应用多谐振荡器是一种自激振荡电路。因为没有稳定的工作状态多谐振荡器也称为无稳态电路。具体地说如果一开始多谐振荡器处于0状态那么它在0状态停留一段时间后将自动转入1状态在1状态停留一段时间后又将自动转入0状态如此周而复始输出矩形波。图6.4.1对称式多谐振荡器电路对称式多谐振荡器是一个正反馈振荡电路[图6.4.1]。和是两个反相器和是两个耦合电容和是两个反馈电阻。只要恰当地选取反馈电阻的阻值就可以使反相器的静态工作点位于电压传输特性的转折区。上电时电容器两端的电压和均为0。假设某种扰动使有微小的正跳变那么经过一个正反馈过程迅速跳变为迅速跳变为迅速跳变为迅速跳变为电路进入第一个暂稳态。电容和开始充电。的充电电流方向与参考方向相同正向增加；的充电电流方向与参考方向相反负向增加。随着的正向增加从逐渐上升；随着的负向增加从逐渐下降。因为经和两条支路充电而经一条支路充电所以充电速度较快上升到时还没有下降到。上升到使跳变为。理论上向下跳变也将向下跳变。考虑到输入端钳位二极管的影响最多跳变到。下降到使跳变为这又使从向上跳变即变成电路进入第二个暂稳态。经一条支路反向充电（实际上先放电再反向充电）逐渐下降。经和两条支路反向充电（实际上先放电再反向充电）逐渐上升。的上升速度大于的下降速度。当上升到时电路又进入第一个暂稳态。此后电路将在两个暂稳态之间来回振荡。非对称式多谐振荡器是对称式多谐振荡器的简化形式[图6.4.6]。这个电路只有一个反馈电阻和一个耦合电容。反馈电阻使的静态工作点位于电压传输特性的转折区就是说静态时的输入电平约等于的输出电平也约等于。因为的输出就是的输入所以静态时也被迫工作在电压传输特性的转折区。图6.4.6非对称是多谐振荡器电路环形振荡器[图6.4.10]不是正反馈电路而是一个具有延迟环节的负反馈电路。图6.4.10最简单的环形振荡器图6.4.19石英晶体多谐振荡器石英晶体具有优越的选频性能。将石英晶体引入普通多谐振荡器就能构成具有较高频率稳定性的石英晶体多谐振荡器[图6.4.19]。我们知道普通多谐振荡器是一种矩形波发生器上电后输出频率为的矩形波。根据傅里叶分析理论频率为的矩形波可以分解成无穷多个正弦波分量正弦波分量的频率为（）如果石英晶体的串联谐振频率为那么只有频率为的正弦波分量可以通过石英晶体（第个正弦波分量）形成正反馈而其它正弦波分量无法通过石英晶体。频率为的正弦波分量被反相器转换成频率为矩形波。因为石英晶体多谐振荡器的振荡频率仅仅取决于石英晶体本身的参数所以对石英晶体以外的电路元件要求不高。HEF4093BP施密特触发器原理及应用我们知道门电路有一个阈值电压当输入电压从低电平上升到阈值电压或从高电平下降到阈值电压时电路的状态将发生变化。施密特触发器是一种特殊的门电路与普通的门电路不同施密特触发器有两个阈值电压分别称为正向阈值电压和负向阈值电压。在输入信号从低电平上升到高电平的过程中使电路状态发生变化的输入电压称为正向阈值电压（）在输入信号从高电平下降到低电平的过程中使电路状态发生变化的输入电压称为负向阈值电压（）。正向阈值电压与负向阈值电压之差称为回差电压（）。普通门电路的电压传输特性曲线是单调的施密特触发器的电压传输特性曲线则是滞回的[图6.2.2(a)(b)]。图6.2.1用CMOS反相器构成的施密特触发器（a）电路（b）图形符号图6.2.2图6.2.1电路的电压传输特性（a）同相输出（b）反相输出用普通的门电路可以构成施密特触发器[图6.2.1]。因为CMOS门的输入电阻很高所以的输入端可以近似的看成开路。把叠加原理应用到和构成的串联电路上我们可以推导出这个电路的正向阈值电压和负向阈值电压。当时。当从0逐渐上升到时从0上升到电路的状态将发生变化。我们考虑电路状态即将发生变化那一时刻的情况。因为此时电路状态尚未发生变化所以仍然为0于是。与此类似当时。当从逐渐下降到时从下降到电路的状态将发生变化。我们考虑电路状态即将发生变化那一时刻的情况。因为此时电路状态尚未发生变化所以仍然为于是。通过调节或可以调节正向阈值电压和反向阈值电压。不过这个电路有一个约束条件就是。如果那么我们有及这说明即使上升到或下降到0电路的状态也不会发生变化电路处于“自锁状态”不能正常工作。图6.2.4带与非功能的TTL集成施密特触发器集成施密特触发器比普通门电路稍微复杂一些。我们知道普通门电路由输入级、中间级和输出级组成。如果在输入级和中间级之间插入一个施密特电路就可以构成施密特触发器[图6.2.4]。集成施密特触发器的正向阈值电压和反向阈值电压都是固定的。利用施密特触发器可以将非矩形波变换成矩形波[图6.2.8]。图6.2.8用施密特触发器实现波形变换利用施密特触发器可以恢复波形