真空中的稳恒磁场讲解.ppt

11真空中的稳恒磁场一切磁现象都起源于电荷的运动。磁相互作用归结为运动电荷之间的相互作用。规定：各点的切线方向B的方向11.3.2磁通量11.4稳恒电流的磁场dlB11.4.2安培环路定理(1)均匀载流长直圆柱导体的磁场分布。(2)载流长直螺线管的磁场分布。3]在玻尔的氢原子模型中，电子绕原子核运动相当于一个圆电流，具有相应的磁矩，称为轨道磁矩。
⊙⊙⊙⊙⊙⊙⊙⊙⊙⊙⊙
电子运动方向与电流方向相反，所以L和μ的方向相反。
它是轨道磁矩的最小单位（称为玻尔磁子）。
×××××
(2)是围绕电流的闭合曲线。
R和h变化的螺旋运动:当粒子向磁场较强处螺旋前进时，它受到的磁场力有一个和前进方向相反的分量这一分量
线圈中的电流为10A，方向沿OABCO，线圈所在处的磁场是匀强的，磁感应强度为0.
(2)是围绕电流的闭合曲线。
[解]设线圈的半径为R，各有N匝，每匝中的电流均为I，且流向相同。
6×10-26N）的109倍，因此当讨论微观带电粒子在磁场中的运动时，一般可以忽略重力的影响。
当天平恢复平衡时，这个向上的安培力恰与调整砝码的重量相等，由此可得
×××××一个以恒定速度v运动的电荷在空间任一场点产生的电场和磁场之间的关系为只能改变v的方向，不能改变v的大小。回旋半径：粒子沿螺旋线运动！R和h变化的螺旋运动:当粒子向磁场较强处螺旋前进时，它受到的磁场力有一个和前进方向相反的分量这一分量
有可能最终使粒子的前进速度7磁场对载流导线的作用力
这样，带电粒子就在范阿仑辐射带中来回振荡直到由于粒子间的碰撞而被逐出为止。
[解]（1）设β为与之间的夹角
6带电粒子在电磁场中的运动
只能改变v的方向，不能改变v的大小。
这样，带电粒子就在范阿仑辐射带中来回振荡直到由于粒子间的碰撞而被逐出为止。
OA所受的磁力（沿-z方向）
6带电粒子在电磁场中的运动
(2)若v⊥B，F=qvB，
有时，由于太阳表面状况的变化（如黑子大小的变动），地磁场的分布会受到严重的影响，而使大量的带电粒子在两极附近漏掉。
8磁场对平面载流线圈的作用
[例]测定磁感应强度常用的实验装置——磁秤如图所示，它的一臂下面挂有矩形线圈，宽为b，长为l，共有N匝，线圈的下端放在待测的均匀磁场中,其平面与磁感应强度垂直，当线圈中通有电流I时，线圈受到一向上的作用力，使天平失去平衡，调节砝码m使两臂达到平衡。
0×1023个原子（阿伏加德罗常数），铜的密度为9.
3]在玻尔的氢原子模型中，电子绕原子核运动相当于一个圆电流，具有相应的磁矩，称为轨道磁矩。
在现代研究受控热核反应的实验中，需要把很高温度的等离子体限制在一定空间区域内。
试计算两线圈中心处和轴线上中点的磁感应强度。
（2）线圈在θ=30°时，通过线圈平面的磁通量
磁约束现象也存在于宇宙空间中。地球的磁场是不均匀磁场：从赤道到地磁的两极磁场逐渐增强。因此地磁场是一个天然的磁捕集器，它能俘获60000km处。在范·阿仑辐射带中的带电粒子就围绕地磁场的磁力线作螺旋运动而在靠近两极处被反射回来。这样，带电粒子就在范阿仑辐射带中来回振荡直到由于粒子间的碰撞而被逐出为止。有时，由于太阳表面状况的变化（如黑子大小的变动），地磁场的分布会受到严重的影响，而使大量的带电粒子在两极附近漏掉。光彩绚丽的极光就是这些(1)回旋加速器11.7磁场对载流导线的作用力×××××
×××××
×××××宇宙射线中的电子和质子形成一个带电粒子区域。
掌握磁感应强度的概念。
OA所受的磁力（沿-z方向）
图中虚线是每个圆形载流线圈在轴线上所
磁相互作用归结为运动电荷之间的相互作用。
磁通量磁场的高斯定理
[解]为简单起见，设电子绕核作匀速圆周运动，圆的半径为r，转速为n。
[解]（1）设β为与之间的夹角
这一区域叫范·阿仑辐射带。
在这样的高温下，所有固体材料都将化为气体。
3×10-27kg,带电荷量为1.
试计算两线圈中心处和轴线上中点的磁感应强度。
磁通量磁场的高斯定理
，此式适用于一切速度。
规定：各点的切线方向B的方向
磁相互作用归结为运动电荷之间的相互作用。[例11.2]亥姆霍兹线圈在实验室中，常应用亥姆霍兹线圈产生所需的不太强的均匀磁场。特征是由一对相同半径的同轴载流线圈组成，当它们之间的距离等于它们的半径时，[解]设线圈的半径为R，各有N匝，每匝中的电流均为I，且流向相同。轴线上各点的场强方向均沿轴线向右，在圆心O1、O2处磁感应强度相等，大小都是
两线圈间轴线上中点P处磁感应强度大小为在线圈轴线上其他各点，磁感应强度的量值都介乎B0、BP之间。由此可见，在P点附近轴线上的场强基本上是均匀的，其分布情况如图所示。图中虚线是每个圆形载流线圈在轴线上所O1[例11.3]在玻尔的氢原子模型中，电子绕原子核运动相当于一个圆电流，具有相应的磁矩，称为轨道