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光电效应测普朗克常数实验讲义
引言
1887年H.赫兹发现光电效应，此后许多物理学家对光电效应作了深入的研究，总结出光电效应的实验规律。1905年爱因斯坦提出“光量子”假说，圆满地解释了光电效应，并给出了光电方程。密立根用了十年的时间对光效应作进行定量的实验研究，证实了爱因斯坦光电方程的正确性，并精确测量出了普朗克常数h。爱因斯坦和密立根因光电效应等方面的杰出贡献，分别于1921年和1923年获得诺贝尔物理奖。
利用光电效应已制成光电管、光电倍增管等光电器件，在科学技术中得到广泛应用。

参考资料
[1]B.凯格纳克等著，近代原子物理学（上册），科学出版社，1980。
[2]A.M.波蒂斯、H.B.杨著，大学物理实验（伯克利物理实验），科学出版社，1982。
[3]H.F.迈纳斯等著，恽瑛等译，普通物理实验，科学出版社，1987。
[4]史玖德编著，光电管与光电倍增管，国防工业出版社，1981。

实验目的
1、了解光电效应及其规律，理解爱因斯坦光电方程的物理意义。
2、用减速电位测量光电子初动能，求普朗克常数。

实验原理
1.光电效应
金属在光的照射下释放出电子的现象叫做光电效应。根据爱因斯坦的“光量子概念”，每一个光子具有能量,当光照射到金属上时,其能量被电子吸收,一部分耗于电子的逸出功,另一部分转换为电子逸出金属表面后的动能。由能量守恒定律得
（2.2-1）
此式称为爱因斯坦光电方程。式中h为普朗克常数，为入射光的频率，m为电子质量，为电子的最大速度，上式右边第一项为电子最大初动能。用光电方程圆满解释了光电效应的基本实验事实：
电子的初动能与入射光频率呈线性关系，与入射光的强度无关。任何金属都存在一截止频率，，又称红限，当入射光的频率小于时，不论光的强度如何，都不产生光电效应。此外，光电流大小（即电子数目）只决定于光的强度。
2.验证爱因斯坦光电方程，求普朗克常数
本实验采用“减速电位法”决定电子的最大初动能，并由此求出普朗克常数h。实验原理如图2.2-1所示。图中K为光电管阴极，A为阳极。当频率为ν的单色光入射到光电管阴极上时，电子从阴极逸出，向阳极运动，形成电流。当为正值时，越大，光电流越大，当电压达到一定值时，光电流饱和，如图2.2-2中虚线所示。若达到某一负值时，光电流为零，称为遏止电位或截止电压。这是因为从阴极逸出的具有最大初动能的电子不能穿过反向电场到达阳极，即

(2.2-2)
将（2.2-2）代入（2.2-1）式得

当用不同频率的单色光照射时，有

……
联立其中任意两个方程，得
(2.2-3)
由此可见，爱因斯坦光电方程提供了一种测量普朗

克常数的方法，如果从实验所得的关系是一条直线（如图2.2-3），其斜率k=h/e,e为电子电荷，由此可求出常数h。这也就证实了光电方程的正确性。
3.光电管的实际U-I特性曲线
由于下述原因光电管的实测U-I特性曲线如图2.2-2中实线所示，光电流没有一个锐截止点。
(1)在光电管制造过程中，有些光阴极物质溅射到阳级上，受光照射(包括漫反
射光)时，阳极也会发射光电子，使光电管极间出现反向电流(阳极电流)。
(2)无光照射时，在外加电压下，光电管中仍有微弱电流流过，称为暗电流。这是由于光电管电极在常温下的热电子发射以及管座和管壳外表面的漏电造成的。
(3)阳极和阴极材料不同引起的接触电位差。
4、遏止电位的确定
由于上述原因使遏止电位的确定带有很大的任意性。实验时应根据光电管的不同结构与性能，采用不同方法确定。
(1)阴极是平面电极、阳极做成大环形可加热结构的光电管(如国产1997型或GDh-1型)其阴极电流上升很快，反向电流较小，特性曲线与横轴的交点可近似当作遏止电压，这种方法称为“交点法”。
(2)阴极为球壳形、阳极为半径比阴极小得我的同心小球的光电管(如GD-4开型)，反向电流容易饱和，可以把反向电流进入饱和时的拐点（图2.2-2中）电压近似作为遏止电位，这种方法叫做“拐点法”。
不过，不论采用什么方法，均在不同程度不同上引起系统误差，使测量h的误差较大。

实验仪器
本实验采用GD-IV型微机光电效应实验仪，其原理框图如图2.2-4所示。包括四部分：

图2.2-4实验仪器原理框图
1.光源。用高压汞灯，灯泡先用GGQ-50WHg型，光谱范围在302.3～872.0nm之间。
2.光电管。采用GDh-1型光电管，阳极为镍圈，阴极为银-氧-钾(Ag-O-K)，光谱范围为340～700nm。它装在带有入射窗口的暗盒内，高度可调，入射窗口配有5mm孔径光阑。暗盒面板如图2.2-5所示。
3.滤色片。用NG型滤色片获得单色光，它是一组（5块）宽带型有色玻璃组合滤色片，有选通365.0、405.7、435.8、546.1、577.0nm谱线的能力。
4.微电