菲涅尔双棱镜实验.docx

菲涅尔双棱镜干涉
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物理研究性报告
菲涅尔双棱镜干涉

摘要:
当两束光波的频率相同，振动方向相同且相位差恒定时，可以产生干涉。本实验利用双棱镜把由同一光源发出的光分成两束或两束以上的相干光，使它们各经不同的路径后再次相遇而产生干涉。采集实验数据，计算光的波长，进行不确定度分析。并对实验误差来源做定量分析。根据自身实验经验，对实验提出建议。
关键词：
双棱镜干涉误差分析建议

实验原理
菲涅耳双棱镜可以看成是有两块底面相接、棱角很小的直角棱镜合成。若置单色光源S0于双棱镜的正前方，则从S0射来的光束通过双棱镜的折射后，变为两束相重叠的光，这两束光仿佛是从光源S0的两个虚像S1和S2射出的一样。由于S1和S2是两个相干光源，所以若在两束光相重叠的区域内放置一个屏，即可观察到明暗相间的干涉条纹。

如图所示，设虚光源S1和S2的距离是a，D是虚光源到屏的距离。令P为屏上任意一点，r1和r2分别为从S1和S2到P点的距离，则从S1和S2发出的光线到达P点得光程差是：
△L=r2-r1
令N1和N2分别为S1和S2在屏上的投影，O为N1N2的中点，并设OP=x，那么从△S1N1P及△S2N2P得：
r12=D2+(x-)2，r22=D2+(x+)2
两式相减，得：
r22-r12=2ax
另外又有r22-r12=(r2-r1)(r2+r1)=△L(r2+r1)。通常D较a大的很多，所以r2+r1近似等于2D，因此光程差为：
△L=
如果λ为光源发出的光波的波长，干涉极大和干涉极小处的光程差是：
△L==
=kλ(k=0,±1,±2,…)明纹
=λ(k=0,±1,±2,…)暗纹
由上式可知，两干涉条纹之间的距离是：
△x=λ
所以用实验方法测得△x，D和a后，即可算出该单色光源的波长
λ=△x

光源的选择：
当双棱镜与屏的位置确定之后，干涉条纹的间距△x与光源的波长λ成正比。为了获得清晰的干涉条纹，本实验采用单色光源，如激光、钠光等。
测量方法：
条纹间距△x可直接用侧位目镜测出。虚光源间距a用二次成像的方法测得：当保持物、屏位置不变且间距D大于4f时，移动透镜可在其间的两个位置成清晰的实像，一个是放大像，一个是缩小像。设b为虚光源缩小像间距，b’为放大像间距，则两虚光源的实际距离为a=，其中b和b’由测微目镜读出，同时根据两次成像的规律，若分别测出呈缩小像和放大像时的物距S、S’，则物到像屏之间的距离D=S+S’。根据波长的计算公式，得波长和各测量值之间的关系是：

λ=

光路组成：
SKBL1L2PE

具体的光路如图所示，S为半导体激光器，K为扩束镜，B为双棱镜，P为偏振片，E为测微目镜。L为测虚光源间距a所用的凸透镜，透镜位于L1位置将使虚光源S1S2在目镜处成方大像，透镜位于L2处将使虚光源在目镜出成缩小像。所有光学元件都放在光具座上，光具座上附有米尺刻度读出各元件的位置。
实验仪器
光具座，双棱镜，测微目镜，凸透镜，扩束镜，偏振片，白屏，可调狭缝，半导体激光器。
实验步骤
1.各光学元件的共轴调解
（1）调节激光束平行于光具座
沿导轨移动白屏，观察屏上激光光点的位置是否改变，相应调解激光方向，直至在整根导轨上移动白屏时光点的位置不再变化，至此激光光束与导轨平行。
（2）调双棱镜与光源共轴
将双棱镜插于横向可调支座上进行调节，使激光点打在棱脊正中位置，此时双棱镜后面的白屏上应观察到两个等亮并列的光点，这两个光点的质量对虚光源像距b及b’的测量至关重要。此后将双棱镜置于距激光器约30cm的位置。
（3）粗调测微目镜与其它元件等高共轴
将测微目镜放在距双棱镜约70cm处，调节测微目镜，使光点穿过其通光中心。此时激光尚未扩束，决不允许直视测微目镜内的视场，以防激光坐灼伤眼睛。
（4）粗调凸透镜与其他元件等高共轴
将凸透镜插于横向可调支座上，放在双棱镜后面，调节透镜，使双光点穿过透镜的正中心。
（5）用扩束镜使激光束变成点光源
在激光器与双棱镜之间距双棱镜20cm处放入扩束镜并进行调节，使激光穿过扩束镜。在测微目镜前放置偏振片，旋转偏振片是测微目镜内视场亮度适中。
（6）用二次成像法细挑凸透镜与测微目镜等高共轴
通过“大像追小像”，不断调节透镜和测微目镜位置，直至虚光源大、小像的中心与测微目镜叉丝重合。
（7）干涉条纹调整
去掉透镜，适当微调双棱镜，使通过测微目镜观察到清晰的干涉条纹。
2.波长的测量
（1）测条纹间距△x。连续测量20个条纹的位置xi。如果视场内干涉条纹没有布满，则可对测微目镜的水平位置略作调整；视场太暗可旋转偏振片调亮。
（2）测量虚光源缩小像间距b及透镜物距S。
提示：测b时应在鼓轮正反向前进时，各做一次测量。
注意：
i)不能