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干涉法测液体折射率
蒋玲，王新丹，范迎莹
（中国石油大学（华东）应用物理系，山东青岛266555）
摘要：折射率是物质的一个重要物理量，不同的物质对不同波长的光折射率是不同的。文章提出一种利用劈尖干涉装置测定液体折射率的原理和方法，实验表明，该方法简易可行，很有实用价值。
关键词：劈尖干涉;折射率;光程差
中图分类号：文献标识码：文章编号：
Interferencetomeasureliquidrefractiveindex
Jiangling,Wangxindan,Fanyingying
(ChinaUniversityofPetroleum(Huadong)Departmentofappliedphysics,ShandongTingdao266555)
Abstract:Refractiveindexisanimportantphysicalquantity,differentmaterialwithdifferentwavelengthsoflightrefractiveindexisdifferent.Usingsplitpeakinterferencedeviceispresentedinthispapertheprincipleandmethodofmeasuringliquidrefractiveindex,theexperimentsshowthatthismethodissimpleandfeasible,andisofgreatpracticalvalue.
Keyword:Clefttipinterference,refractiveindex,opticalpathdifference
1引言
折射率是物质的重要光学参数之一，借助折射率能了解物质的光学性能、纯度、浓度以及色散等性质，其他的一些参数(如热光系数)也与折射率密切相关。在化工、医药、食品、石油等工业部门及高校实验中，经常要测定一些液体的折射率和浓度。因此，对液体折射率的准确测量，在许多研究领域都有重要意义。将两块材质均匀、平直度较好的长方形透明薄板叠放在一起，并在一端的两薄板间固定一刚性薄片，则在两板间形成一空气劈尖。如在这劈尖内充以液体，则形成液体劈尖。当用同一单色平行光垂直照射劈尖时，就会发生等厚干涉，产生一组平行于劈尖棱边的明暗相间的干涉条纹。利用读数该显微镜和这一装置可以测定液体的折射率。
2实验原理
根据光的干涉理论，当频率相同的两束光波在相遇点具有相同的振动方向和固定的位相
差时，它们会发生光的干涉现象，产生明暗相间的干涉条纹。光的干涉有分波阵面干涉和分振幅干涉两种形式，劈尖干涉就是一种分振幅干涉。
2.1等厚干涉
如图1(a)折射率为n的透明介质薄膜两界面Σ1和Σ2成夹角α的劈形膜,用波长为λ的单色平行光照射,在Σ1上就出现了平行于劈棱的明暗相间的直条纹,如图1(b)所示,图中实线表示极小,虚线表示极大。根据图1(c),在C点交叠的两反射光线1′和2′之间的光程差
δ=n(AB+BC)-n1CD-λ2(1.1)
劈形棱角α很小而且膜很薄,实用中往往光线近似于垂直入射,A点跟C点十分靠近,它们所在处的膜厚可以视为相等,设为h,则可推导出δ=2hn2-n21sin2i-λ2(1.2)(式中i为入射光线的入射角),由上式可以看出,对于确定的实验装置,δ由h唯一确定,即劈形膜上凡有相同厚度的点,其光程差相同,位于同一条条纹上,叫等厚条纹。这种在薄膜表面上形成明暗相间的等厚条纹的现象称为等厚干涉,劈形棱角α很小,所以又可称之为劈尖干涉。

2.2用劈尖干涉测定液体折射率的方法
用两块表面十分平整的玻璃片(测量时玻璃片长约8cm)的一端之间夹一头发丝,另一端压紧形成劈尖形的薄膜,如图2所示在垂直单色光源(即i=0)照射时,由(1.2)
式得光程差为:
δ=2nh-λ2(2.1)
由上式不难看出,相邻明条纹(或暗条纹)所在位置的膜厚度差为:
Δh=λ2n(2.2)
由于劈的棱角α十分小,故相邻明条纹(或暗条纹)的间距:
Δx=Δhtgα≈Δhα(2.3)
将(2.2)式代入上式,可得:Δx=λ2α(2.4)
对空气薄膜(n=1)则相邻明条纹(或暗条纹)的间距为:
Δx空=λ2α(2.5)
两块玻璃片中充满折射详细为n的液体薄膜时,对应的条纹间距为:
Δx液=λ2nα(2.6)
将(2.5)式以(2.6),可得液体折射率n=Δx空/Δx液(2.7)
这样通过实验分别测出劈形膜为空气和待测液体时对应的条纹间距由,(2.7)式就可计算
出待测液体的折射率。
3测量过程和测量结果
3.1测量过程

将仪器按图3所示装置好,直接用单色扩展光源钠灯照明,由光源S发出的光照射到玻璃片G上,使一部分光由G反射进入劈形薄膜上,先用眼睛在坚直方向观察,调节玻璃