实验13双光栅测量微弱振动位移量实验.doc

实验13双光栅测量微弱振动位移量实验
实验13双光栅测量微弱振动位移量实验

实验13双光栅测量微弱振动位移量实验

实验13双光栅测量微弱振动位移量实验

实验重点预习内容：
1.在实验中怎样产生光拍？
2。如何计算波形数？(画图表示）
3.如何计算微弱振动的位移振幅？写出公式并对每个量进行逐一解释。
4.如何听拍频信号?

多普勒效应：多普勒路过铁路交叉处，发现火车从远而近时汽笛音调变尖，而火车从近而远时，音调变低。提出“多普勒效应”。
拍：根据振动迭加原理，两列速度相同、振动面相同、频差较小而同方向传播的简谐波叠加即形成拍.
本实验是运用多普勒效应与拍效应对振动位移进行测量
一、实验目的
1.理解利用光的多普勒频移形成光拍的原理；
2.理解双光栅衍射干涉位移测量原理；
3.应用双光栅微弱振动测量仪测量音叉振动产生的微小振幅。
二、实验仪器
双光栅微弱振动测量仪、模拟示波器、数字示波器
三、实验原理
1.位移光栅的多普勒频移
多普勒效应是指光源、接收器、传播介质或中间反射器之间的相对运动所引起的接收器接收到的光波频率与光源频率发生的变化，由此产生的频率变化称为多普勒频移。
由于介质对光传播时有不同的相位延迟作用,对于两束相同的单色光，若初始时刻相位相同，经过相同的几何路径,但在不同折射率的介质中传播，出射时两光的位相则不相同，对于位相光栅，当激光平面波垂直入射时，由于位相光栅上不同图1出射的摺曲波阵面
的光密和光疏媒质部分对光波的位相延迟作用，使入射的平面波变成出射时的摺曲波阵面，见图1。
激光平面波垂直入射到光栅，由于光栅上每缝自身的衍射作用和每缝之间的干涉，通过光栅后光的强度出现周期性的变化。在远场,我们可以用大家熟知的光栅衍射方程即（1)式来表示主极大位置：
dsinθ=±kλk=0，1,2,…(1）
式中：整数k为主极大级数，d为光栅常数，θ为衍射角，λ为光波波长.
如果光栅在y方向以速度v移动，则从光栅出射的光的波阵面也以速度v在y方向移动。因此在不同时刻，对应于同一级的衍射光射，它从光栅出射时,在y方向也有一个vt的位移量,见图2。
这个位移量对应于出射光波位相的变化量为Δφ（t)
(2)
把(1）代入（2)得:
（3）
式中
若激光从一静止的光栅出射时;光波电矢量方程为

而激光从相应移动光栅出射时，光波电矢量图2衍射光线在y方向上的位移量
方程则为
（4)
显然可见，移动的位相光栅k级衍射光波，相对于静止的位相光栅有一个
ωa=ω0+kωd的多普勒频移，如图3所示。
2.光拍的获得与检测
光频率很高为了在光频中检测出多普勒频移量,必须采用“拍"的方法,即要把已频移的和未频移的光束互相平行迭加,以形成光拍.由于拍频较低，容易测得,通过拍频即可检测出多普勒频移量。
本实验形成光拍的方法是采用两片完全相同的光栅平行紧贴,一片B静止，另一片A相对移动.激光通过双光栅后所形成的衍射光,即为两种以上光束的平行迭加。其形成的第k级衍射光波的多普勒频移如图4所示。

+2level,ω0+2ωd
+1level,ω0+ωd
-1level,ω0-ωd
-2level,ω0-2ωd
v
ω0
0level,ω0
图3移动光栅的多普勒频率

ω0+ωd
ω0+ωd
ω0
ω0+ωd
ω0
ω0-ωd
ω0
ω0-ωd
ω0-ωd
He-Ne
ω0
vA
图4K级衍射光波的多普勒频移
vA-0
A
B
光栅A按速度移动，起频移作用，而光栅B静止不动，只起衍射作用,故通过双光栅后射出的衍射光包含了两种以上不同频率成分而又平行的光束.由于双光栅紧贴，激光束具有一定宽度，故该光束能平行迭加，这样直接而又简单地形成了光拍。如图5所示。

当激光经过双光栅所形成的衍射光叠加成光拍信号。光拍信号进入光电检测器后,其输出电流可由下述关系求得：
光束1：
光束2：（取k=i）
光电流：
(6）
其中ξ为光电转换常数
因光波频率ω0甚高,在式（6）第一、二、四项中，光电检测器无法反应，式（6）第三项即为拍频信号，因为频率较低,光电检测器能做出相应的响应。其光电流为

图5频差较小的二列光波叠加形成“拍”
拍频F拍即为：
(7）
其中为光栅密度，本实验

3.微弱振动位移量的检测
从式(7）可知，F拍与光频率无关，且当光栅密度为常数时，只正比于光栅移动速度，如果把光栅粘在音叉上,则是周期性变化的。所以光拍信号频率F拍也是随时间而变化的，微弱振动的位移振幅为：
（8）
图6示波器显示拍频波形
式中T为音叉振动周期，表示T/2时间内的拍频波的个数。所以，只要测得拍频波的波数,就可得到较弱振动的位移振幅。
波形数由完整波形数、波的首数、波的尾数三部分组成。根据示波器上显示计算，波形的分数部份为不是一个完整波形的首数及尾数，需在波群的